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2爱因斯坦相对论批判之97 爱因斯坦：让我们考虑一个空时区域，在这里相对于一个参考物体K（其运动状态己适当选定）不存在引力场，这样，对于所考虑的区域而言，K就是一个伽利略参考物体，而且狭义相对论的结果对于K而言是成立的。 《狭义与广义相对论浅说》第二部分广义相对论 23．在转动的参考物体上的钟和量杆的行为 ＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝ 相对于任何一个物体都存在引力场，这是因为，在任何一个物体周围都存在引力场，
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0爱因斯坦相对论批判之96 爱因斯坦：按照广义相对论，普遍的引力场定律对于所有能够按这一方式得到的引力场都必须被满足，虽然绝不是所有的引力场都能够如此产生，我们仍然可以希望普遍的引力定律能够从这样的一些特殊的引力场推导出来。这个希望已经以极其美妙的方式实现了，但是从认清这个目标到完全实现它，是经过克服了一个严重的困难之后才达到的，由于这个问题具有很深刻的意义，我不敢对读者略而不谈，我们需要进一步推广我们
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0爱因斯坦相对论批判之95 爱因斯坦：在刚才讨论的关于光的传播的例子中，我们已经看到，广义相对论使我们能够从理论上推导引力场对自然过程的进程的影响，这些自然过程的定律在没有引力场时是已知的，但是，广义相对论对其解决提供了钥匙的最令人注意的问题乃是关于对引力场本身所满足的定律的研究，让我们对此稍微考虑一下。 我们已经熟悉了经过适当选取参考物体后处于（近似地）“伽利略”形式的那种空时区域，亦即没有引力场
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0爱因斯坦相对论批判之94 爱因斯坦：由于反对相对论的人时常说狭义相对论被广义相对论推翻了，因此用一个适当的比方来把这个问题的实质弄得更清楚些也许是允当的。在电动力学发展前，静电学定律被看作是电学定律，现在我们知道，只有在电质量相互之间并相对于坐标系完全保持静止的情况下（这种情况是永远不会严格实现的），才能够从静电学的考虑出发正确地推导出电场。我们是否可以说，由于这个理由，静电学被电动力学的麦克斯韦场方
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0爱因斯坦相对论批判之93 爱因斯坦：其次，我们的结果表明，按照广义相对论，我们时常提到的作为狭义相对论中两个基本假定之一的真空中光速恒定定律，就不能被认为具有无限的有效性，光线的弯曲只有在光的传播速度随位置而改变时才能发生。我们或许会想，由于这种情况，狭义相对论以及随之整个相对论，都要化为灰烬了，但实际上并不是这样，我们只能作这样的结论：不能认为狭义相对论的有效性是无止境的，只有在我们能够不考虑引力场
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0爱因斯坦相对论批判之92 爱因斯坦：首先这个结果可以同实际比较，虽然对这个问题的详细研究表明，按照广义相对论，光线穿过我们在实践中能够加以利用的引力场时，只有极其微小的曲率，但是，以掠入射方式经过太阳的光线，其曲率的估计值达到1.7"，这应该以下述方式表现出来，从地球上观察，某些恒星看来是在太阳的邻近处，因此这些恒星能够在日全食时加以观测，这些恒星当日全食时在天空的视位置与它们当太阳位于天空的其他部位时
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0爱因斯坦相对论批判之91 爱因斯坦：如果我们对一道光线进行类似的考虑就得到一个新的具有基本重要性的结果，相对于伽利略参考物体K，这样的一道光线是沿直线以速度c传播的，不难证明，当我们相对于作加速运动的箱子（参考物体K'）来考察这同一道光线时，它的路线就不再是一条直线，由此我们得出结论，光线在引力场中一般沿曲线传播。 《狭义与广义相对论浅说》第二部分广义相对论 22．广义相对性原理的几个推论 ＝＝＝＝＝＝＝＝＝
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0爱因斯坦相对论批判之90 爱因斯坦：例如，我们知道，相对于K（按照伽利略定律）作匀速直线运动的一个物体，它相对于作加速运动的参考物体K'（箱子）是在作加速运动的，一般还是在作曲线运动的，此种加速度或曲率相当于相对于K'存在的引力场对运动物体的影响，引力场以此种方式影响物体的运动是大家已经知道的，因此以上的考虑并没有为我们提供任何本质上新的结果。 《狭义与广义相对论浅说》第二部分广义相对论 22．广义相对性
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0爱因斯坦相对论批判之89 爱因斯坦：第20节的论述表明，广义相对性原理能够使我们以纯理论方式推出引力场的性质，例如，假定我们已经知道任一自然过程在伽利略区域中相对于一个伽利略参考物体K如何发生，亦即已经知道该自然过程的空时“进程”，借助于纯理论运算（亦即单凭计算），我们就能够断定这个已知自然过程从一个相对于K作加速运动的参考物体K'去观察，是如何表现的，但是由于对于这个新的参考物体K'而言存在着一个引力场
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0爱因斯坦相对论批判之88 爱因斯坦：我在经典力学中（或在狭义相对论中）找到什么实在的东西能够用来说明为什么相对于参考系K和K'来考虑时物体会有不同的表现，牛顿看到了这个缺陷，并曾试图消除它，但没有成功，只有马赫对它看得最清楚，由于这个缺陷他宣称必须把力学放在一个新的基础上，只有借助于与广义相对性原理一致的物理学才能消除这个缺陷，因为这样的理论的方程，对于一切参考物体，不论其运动状态如何，都是成立的。 《
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13爱因斯坦相对论批判之85 爱因斯坦：根据我们对作加速运动的箱子的讨论，我们看到，一个广义的相对论必然会对引力诸定律产生重要的结果。事实上，对广义相对性观念的系统研究已经补充了好些定律为引力场所满足，但是，在继续谈下去以前，我必须提醒读者不要接受这些论述中所隐含的一个错误概念，对于箱子里的人而言存在着一个引力场，尽管对于最初选定的坐标系而言并没有这样的场，于是我们可能会轻易地假定，引力场的存在永远只是一
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0爱因斯坦相对论批判之87 爱因斯坦：我们已经说过几次，经典力学是从下述定律出发的：离其他质点足够远的质点继续作匀速直线运动或继续保持静止状态。我们也曾一再强调，这个基本定律只有对于这样一些参考物体K才有效，这些参考物体具有某些特别的运动状态并相对作匀速平移运动，相对于其他参考物体K'，这个定律就失效，所以我们的经典力学中和在狭义相对论中都把参考物体K和参考物体K'区分开，相对于参考物体K，公认的“自然界定
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0爱因斯坦相对论批判之86 爱因斯坦：现在我们可以认识到，为什么我们在第18节末尾所叙述的观察者由于煞车而经验到一种朝向前方的冲动，并由此察觉车厢的非匀速运动（阻滞），这一点当然是真实的，但是谁也没有强迫他把这种冲动归因于车厢的“实在的”加速度（阻滞）。他也可以这样解释他的经验：“我的参考物体（车厢）一直保持静止，但是，对于这个参考物体存在着（在煞车期间）一个方向向前而且对于时间而言是可变的引力场，在这个
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0爱因斯坦相对论批判之84 爱因斯坦：假定箱子里的人在箱子盖内面系一根绳子，然后在绳子的自由端拴上一个物体，结果绳子受到伸张，“竖直地”悬垂着该物体。如果我们问一下绳子上产生张力的原因，箱子里的人就会说：“悬垂着的物体在引力场中受到一向下的力，此力为绳子的张力所平衡，决定绳子张力的大小的是悬垂着的物体的引力质量。”另一方面，自由地稳定在空中的一个观察者将会这样解释这个情况：“绳子势必参与箱子的加速运动，
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0爱因斯坦相对论批判之83 爱因斯坦：我们必须充分注意到，这种解释方式的可能性是以引力场使一切物体得到同样的加速度这一基本性质为基础的，这也就等于说，是以惯性质量和引力质量相等的这一定律为基础的。如果这个自然律不存在，处在作加速运动的箱子里的人就不能先假定出一个引力场来解释他周围物体的行为，他就没有理由根据经验假定他的参考物体是“静止的”。 《狭义与广义相对论浅说》第二部分广义相对论 20．惯性质量和引力质
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0爱因斯坦相对论批判之82 爱因斯坦：虽然我们先认定为箱子相对于“伽利略空间”在作加速运动，但是也仍然能够认定箱子是在静止中，因此我们确有充分理由可以将相对性原理推广到把相互作加速运动的参考物体也能包括进去的地步，因而对于相对性公设的推广也就获得了一个强有力的论据。 《狭义与广义相对论浅说》第二部分广义相对论 20．惯性质量和引力质量相等是广义相对性公设的一个论据 ＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝ 1.如果箱子
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0爱因斯坦相对论批判之81 爱因斯坦：依靠他对引力场的知识（如同在前节所讨论的），箱子里的人将会得出这样一个结论：他自己以及箱子是处在一个引力场中，而且该引力场对于时间而言是恒定不变的，当然他会一时感到迷惑不解为什么箱子在这个引力场中并不降落。但是正在这个时候他发现箱盖的当中有一个钩子，钩上系着缆索，因此他就得出结论，箱子是静止地悬挂在引力场中的。 《狭义与广义相对论浅说》第二部分广义相对论 20．惯性质量
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0爱因斯坦相对论批判之80 爱因斯坦：在箱子盖外面的当中，安装了一个钩子，钩上系有缆索，现在又设想有一“生物”（是何种生物对我们来说无关重要）开始以恒力拉这根缆索，于是箱子连同观察者就要开始作匀加速运动“上升”，经过一段时间，它们的速度将会达到前所未闻的高值——倘若我们从另一个未用绳牵的参考物体来继续观察这一切的话。 但是箱子里的人会如何看待这个过程呢？箱子的加速度要通过箱子地板的反作用才能传给他，
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0爱因斯坦相对论批判之79 爱因斯坦：惯性质量和引力质量相等是广义相对性公设的一个论据 我们设想在一无所有的空间中有一个相当大的部分，这里距离众星及其他可以感知的质量非常遥远，可以说我们已经近似地有了伽利略基本定律所要求的条件，这样就有可能为这部分空间（世界）选取一个伽利略参考物体，使对之处于静止状态的点继续保持静止状态，而对之作相对运动的点永远继续作匀速直线运动，我们设想把一个象一间房子似的极宽大
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0爱因斯坦相对论批判之78 爱因斯坦：与电场和磁场对比，引力场显示出一种十分显著的性质，这种性质对于下面的论述具有很重要的意义。在一个引力场的唯一影响下运动着的物体得到了一个加速度，这个加速度与物体的材料和物理状态都毫无关系，例如，一块铅和一块木头在一个引力场中如果都是从静止状态或以同样的初速开始下落时，它们下落的方式就完全相同（在真空中），这个非常精确的定律可以根据下述考虑以一种不同的形式来表述。
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0爱因斯坦相对论批判之77 爱因斯坦：地球对石块的作用不是直接的，地球在其周围产生一引力场，引力场作用于石块，引起石块的下落运动。我们从经验得知，当我们离地球越来越远时，地球对物体的作用的强度按照一个十分确定的定律减小，从我们的观点来看，这意味着：为了正确表述引力作用如何随着物体与受作用物体的距离的增加而减小，支配空间引力场的性质的定律必须是一个完全确定的定律。大体上可以这样说：物体（例如地球）在其最邻
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0爱因斯坦相对论批判之76 爱因斯坦：“如果我拾起一块石头，然后放开手，为什么石块会落到地上呢？”通常对于这个问题的回答是：“因为石块受地球吸引”。现代物理学所表述的回答则不大一样，其理由如下：对电磁现象更仔细地加以研究，使我们得出这样的看法，即如果没有某种中介媒质在其间起作用，超距作用这种过程是不可能的。例如，磁铁吸铁，如果认为这就是意味着磁铁通过中间的一无所有的空间直接作用于铁块，我们是不能感到满意
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0爱因斯坦相对论批判之75 爱因斯坦：如果车厢的运动变为非匀速运动，例如使用制动器猛然刹车，那么车厢里的人就经验到一种相应的朝向前方的猛烈冲动，这种减速运动由物体相对于车厢里的人的力学行为表现出来，这种力学行为与上述的例子里的力学行为是不同的，因此，对于静止的或作匀速运动的车厢能成立的力学定律，看来不可能对于作非匀速运动的车厢也同样成立。 《狭义与广义相对论浅说》第二部分广义相对论 18．狭义和广义相对性原
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0爱因斯坦相对论批判之74 爱因斯坦：只要车厢作匀速运动，车厢里的人就不会感到车厢的运动，由于这个理由，他可以毫不勉强地作这样的解释，即这个例子表明车厢是静止的，而路基是运动的，而且，按照狭义相对性原理，这种解释从物理观点来看也是十分合理的。 《狭义与广义相对论浅说》第二部分广义相对论 18．狭义和广义相对性原理 ＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝ 1.如果车厢相对于路基作匀速直线运动，则路基是静止的，车厢是运动
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0爱因斯坦相对论批判之73 爱因斯坦：我们把“广义相对性原理”理解为下述陈述：所有参考物体K、K'等不论它们的运动状态如何，对于描述自然现象（表述普遍的自然界定律）都是等效的。 《狭义与广义相对论浅说》第二部分广义相对论 18．狭义和广义相对性原理 ＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝ 爱因斯坦关于“广义相对性原理”的上述陈述是错误的，事实上不同的参考物体K与K'对于表述普遍的自然界定律即加速度和力定律是不等效的。
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0爱因斯坦相对论批判之72 爱因斯坦：参照K（伽利略参考物体）表述的自然界定律应该是最简单的，但是除K以外，参照所有参考物体K'表述的自然界定律也应该是最简单的，而且只要这些参考物体相对于K是处于匀速直线无转动运动状态，这些参考物体对于表述自然界定律应该与K完全等效，所有这些参考物体都应认为是伽利略参考物体，以往我们假定相对性原理只是对于这些参考物体才是有效的，而对于其他参考物体（例如具有另一种运动状态的参
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0爱因斯坦相对论批判之71 爱因斯坦：我们的思路主要是沿着下列路线走的，首先我们从这样的假定出发，即存在着一个参考物体K，它所具有的运动状态使伽利略定律对于它而言是成立的：一质点若不受外界作用并离所有其他质点足够远，则该质点沿直线作匀速运动。 《狭义与广义相对论浅说》第二部分广义相对论 18．狭义和广义相对性原理 ＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝ 1.爱因斯坦思路的出发点是错的。不存在一个参考物体K，“它所具有的运
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0爱因斯坦相对论批判之70 爱因斯坦：这一点也可以表述如下：对于自然过程的物理描述而言，在参考物体K，K'中没有一个与另一个相比是唯一的。与第一个陈述不同，后一个陈述并不一定是根据推论必然成立的，这个陈述并不包含在“运动”和“参考物体”的概念中，也不能从这些概念推导出来，唯有经验才能确定这个陈述是正确的还是不正确的。 《狭义与广义相对论浅说》第二部分广义相对论 18．狭义和广义相对性原理 ＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝
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0爱因斯坦相对论批判之69 爱因斯坦：我们所引用的原理不仅认为我们可以选取车厢也可以选取路基作为我们的参考物体来描述任何事件（因为这也是自明的）。我们的原理所断言的乃是：如果我们表述从经验得来的普遍的自然界定律时引用 （1）路基作为参考物体， （2）车厢作为参考物体， 那么这些普遍的自然界定律（例如力学诸定律或真空中光的传播定律）在这两种情况中的形式完全一样。 《狭义与广义相对论浅说》第二部分广义相对论
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0爱因斯坦相对论批判之68 爱因斯坦：回到我们经常引用的路基和车厢的例子，我们可以用下列两种方式来表述这里所发生的运动，这两种表述方式是同样合理的： （1）车厢相对于路基而言是运动的。 （2）路基相对于车厢而言是运动的。 我们在表述所发生的运动时，在（1）中是把路基当作参考物体；在（2）中是把车厢当作参考物体。如果问题仅仅是要探测或者描述这个运动而已，那么我们相对于哪一个参考物体来考察这一运动在原则上是
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0爱因斯坦相对论批判之67 爱因斯坦：狭义和广义相对性原理 作为我们以前全部论述的中心的一个基本原理是狭义相对性原理，亦即一切匀速运动具有物理相对性的原理，让我们再一次仔细地分析它的意义。 从我们由狭义相对性原理所接受的观念来看，每一种运动都只能被认为是相对运动，这一点一直是很清楚的。 《狭义与广义相对论浅说》第二部分广义相对论 18．狭义和广义相对性原理 ＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝ 1.“狭义和广义
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4爱因斯坦相对论批判之65 爱因斯坦：在相对论中，用四维方式来考察这个“世界”是很自然的，因为按照相对论时间已经失去了它的独立性，这已由洛伦兹变换的第四方程表明： t'＝[t-(v/c²)x]/√(1-v²/c²) 《狭义与广义相对论浅说》第一部分狭义相对论 17．闵可夫斯基四维空间 ＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝ 1.由于过空间中一点只能作三条相互垂直的直线，所以空间是三维的；但时间并不是过空间中一点的一条直线，而只是事物变化过程的长
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0爱因斯坦相对论批判之66 爱因斯坦：还有，按照这个方程，甚至在两事件相对于K的时间差Δt等于零的时候，该两事件相对于K’的时间差一般也不等于零。两事件相对于K的纯粹的“空间距离”成为该两事件相对于K'的“时间距离”。但是，对于相对论的公式推导具有重要作用的闵可夫斯基的发现并不在此，而是在他所认识到的这样的一个事实，即相对论的四维空时连续区在其最主要的形式性质方面与欧几里得几何空间的三维连续区有着明显的关系，
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7爱因斯坦相对论批判之62 爱因斯坦：闵可夫斯基简称为“世界”的物理现象的世界，就空-时观而言，自然就是四维的。 《狭义与广义相对论浅说》第一部分狭义相对论 17．闵可夫斯基四维空间 ＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝ 物理现象的世界本质上是物质世界，闵可夫斯基所谓的“四维世界”不过是他对现实物质世界的幻想，毫无意义。现实物质世界的空间是事物存在范围的大小，由于过空间一点能且只能作三条相互垂直的直线，不可能作出第
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5自然世界，由虚空和物质共同构成，别无其它。 然而如果你稀里糊涂 认为自然世界只有物质构成，那么，这些物质还能断开吗，断开了，出现了虚空怎么办。 如果物质根本不能断开，你认为你的狗屁逻辑还能成立多少呢，简单的一部分物质冲过去了，如果没有物质断开其如何穿过，而既然物质可以断裂，你如何防止其绝对不能断开呢。你以为你的混账与浆糊逻辑还能好使吗，企图不要虚空的任何挣扎，全部泡汤。
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0爱因斯坦相对论批判之64 爱因斯坦：具有这个意义的“世界”也是一个连续区，因为对于每一个事件而言，其“邻近”的事件（已感觉到的或至少可设想到的）我们愿意选取多少就有多少，这些事件的坐标x₁,y₁,z₁,t₁与最初考虑的事件的坐标x,y,z,t相差按照经典力学来看，时间是绝对的，亦即时间与坐标系的位置和运动状态无关，我们知道，这一点已在伽利略变换的最后一个方程中表示出来（t'=t）。 《狭义与广义相对论浅说》第一部分狭义相对
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0爱因斯坦相对论批判之63 爱因斯坦：因为物理现象的世界是由各个事件组成的，而每一个事件又是由四个数来描述的，这四个数就是三个空间坐标x,y,z和一个时间坐标——时间量值t。 《狭义与广义相对论浅说》第一部分狭义相对论 17．闵可夫斯基四维空间 ＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝ 1.物理现象的世界并非象爱因斯坦说的那样“是由各个事件组成的”，而是由无数客观事实及其规律构成的，而我们对物理现象世界的描述只有与客观事实及其
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0爱因斯坦相对论批判之61 爱因斯坦：并且在该点的邻近处可以有无限多个点，这些点的位置可以用诸如x₁,y₁,z₁的坐标来描述，这些坐标的值与第一个点的坐标x,y,z的相应的值要多么近就可以有多么近。由于后一个性质所以我们说这一整个区域是个“连续区”，由于有三个坐标，所以我们说它是“三维”的。 《狭义与广义相对论浅说》第一部分狭义相对论 17．闵可夫斯基四维空间 ＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝ 对于在空间直角坐标系XYZ的原点
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0爱因斯坦相对论批判之60 爱因斯坦：空间是一个三维连续区，这句话的意思是，我们可以用三个数（坐标）x,y,z来描述一个（静止的）点的位置。 《狭义与广义相对论浅说》第一部分狭义相对论 17．闵可夫斯基四维空间 ＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝ 1.现实世界的空间是事物存在范围的大小。事物存在着，事物的存在有一定范围，事物存在的范围有大有小，事物存在范围的大小就是空间。由于过空间一点能且只能作三条相互垂直的直线，所以空
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0爱因斯坦相对论批判之59 爱因斯坦：闵可夫斯基四维空间 一个人如果不是数学家，当他听到“四维”的事物时，会激发一种象想起神怪事物时所产生的感觉而惊异起来，可是，我们所居住的世界是一个四维空时连续区这句话却是再平凡不过的说法。 《狭义与广义相对论浅说》第一部分狭义相对论 17．闵可夫斯基四维空间 ＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝ 1.空间是事物存在范围的大小，时间是事物变化过程的长短，空间和时间有本质区别，绝不能
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0爱因斯坦相对论批判之58 爱因斯坦：这些企图中最值得注意的一种是迈克耳孙所设计的方法，看来这方法好象必然会具有决定性的意义。设想在一个刚体上安放两面镜子，使这两面镜子的反光面相互面对，如果整个系统相对于以太保持静止，那么光线从一面镜子射到另一面镜子然后再返回就需要一个完全确定的时间T。但根据计算推出，如果该刚体连同镜子相对于以太是在运动着的话，则上述过程就需要一个略微不同的时间T'。还有一点：计算表明
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0爱因斯坦相对论批判之57 爱因斯坦：设麦克斯韦-洛伦兹方程对于一个参考物体K是成立的，那么如果假定坐标系K和相对于K作匀速运动的坐标系K'之间存在着伽利略变换关系，我们就会发现这些方程对于K'不能成立。由此看来，在所有的伽利略坐标系中，必然有一个对应于一种特别运动状态的坐标系（K）具有物理的唯一性，过去对这个结果的物理解释是，K相对于假设的空间中的以太是静止的，另一方面，所有相对于K运动着的坐标系K'就被认为
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0爱因斯坦相对论批判之56 爱因斯坦：地球在空间中的运动能否用在地球上所做的实验来观察，我们已在第5节谈过，所有这类企图都导致了否定的结果。在相对论提出以前，人们很难接受这个否定的结果，我们现在来讨论一下难以接受的原因。对于时间和空间的传统偏见不容许对伽利略变换在从一个参考物体变换到另一个参考物体中所占有的首要地位产生任何怀疑。 《狭义与广义相对论浅说》第一部分狭义相对论 16．经验和狭义相对论 ＝＝＝＝＝＝
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0爱因斯坦相对论批判之55 爱因斯坦：大家知道，阴极射线和放射性物质发射出来的所谓β射线是由惯性很小速度相当大的带负电的粒于（电子）构成的，考察一下此类射线在电场和磁场影响下的偏斜，我们就能够很精确地研究这些粒子的运动定律。 在对这些电子进行理论描述时，我们遇到了困难，即电动力学理论本身不能解释电子的本性，因为由于同号的电质量相互排斥，构成电子的负的电质量在其本身相互排斥的影响下就必然会离散，否则一定
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0爱因斯坦相对论批判之54 爱因斯坦：支持麦克斯韦-洛伦兹理论同时也是支持相对论的实验论据多得不胜枚举。实际上这些论据对理论的可能性的限制己达到了只有麦克斯韦和洛伦兹的理论才能经得起经验的检验的程度。 《狭义与广义相对论浅说》第一部分狭义相对论 16．经验和狭义相对论 ＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝ 1.麦克斯韦理论与洛伦兹理论有本质区别，麦克斯韦理论只有一个惯性系即静止系，麦克斯韦方程组所描述的电磁波（光）运
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0爱因斯坦相对论批判之53 爱因斯坦：在这里我要提一下具有特别重要意义的一个事实，即相对论使我们能够预示地球对恒星的相对运动对于从恒星传到我们这里的光所产生的效应，这些结果是以极简单的方式获得的，而所预示的效应已判明是与经验相符合的。我们所指的是地球绕日运动所引起的恒星视位置的周年运动（光行差），以及恒星对地球的相对运动的径向分量对于从这些恒星传到我们这里的光的颜色的影响。后一个效应表现为，从恒星传播到
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0爱因斯坦相对论批判之52 爱因斯坦：狭义相对论在多大的程度上得到经验的支持呢？这个问题是不容易回答的，不容易回答的理由已经在叙述斐索的重要实验时讲过了。狭义相对论是从麦克斯韦和洛伦兹关于电磁现象的理论中衍化出来的，因此，所有支持电磁理论的经验事实也都支持相对论。 《狭义与广义相对论浅说》第一部分狭义相对论 16．经验和狭义相对论 ＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝＝ 1.一种理论究竟是正确的还是错误的，并非取决于
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0未来科学的方向，AI和智能或许能都只是暂时的，宇宙星海、长寿永生（追求长生）、造物创世，或许才是未来科学的终极目标。这条路注定波澜壮阔又充满荆棘。探索科学，这是一种爱好，也或者是一种责任。所以以文会友，寻找更多同样爱好科学的人们，偶尔也去思考和探索这个世界和宇宙。逐星海，觅长生！——千人千月会（宣）共 4 张
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0未来科学的方向，AI和智能或许能都只是暂时的，宇宙星海、长寿永生（追求长生）、造物创世，或许才是未来科学的终极目标。这条路注定波澜壮阔又充满荆棘。探索科学，这是一种爱好，也或者是一种责任。所以以文会友，寻找更多同样爱好科学的人们，偶尔也去思考和探索这个世界和宇宙。逐星海，觅长生！——千人千月会（宣）共 4 张
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20大致可以看出来，否则，只靠装是没啥用的。
